チェーンの仕事と力 直流。 起電力。 完全な鎖のためのオームの法則。
電圧(判定するための式から)容易に電荷の転送に仕事を計算するための式を導くことができます。 電流は比率、現在の仕事によって料金と結びついているので、または。
したがって、定義によると、電力。
ロシアの科学者H.レンツと英国の科学者、ジュールは19世紀半ばに経験した。 互いに独立して設立された法律 ジュール・レンツ法則 以下のように読み取る:電流が導体を通過するとき、導体に放出される熱の量は、電流の二乗、導体及び現在走行時間の抵抗に正比例します。
完全な閉じた鎖は 電気回路これには外部抵抗と電流源が含まれています(図17)。 回路のセクションの1つとして、電流源には内部抵抗という抵抗があります。
電流が閉回路を通って流れるようにするために、電界の力に抗して、非電気原点(サイドフォース)を生成電荷力の移動操作により表示され、充電電流源が追加のエネルギーを供給することが必要です。 電流源は、エネルギー特性によって特徴付けられ、これは EMFは起電力源の起電力。 EMFが測定される 正の電荷の閉回路に沿って移動する外力の仕事の、この電荷の値に対する比率 .
電荷が時間の経過とともに導体の断面を通過するようにする。 次に、充電を動かすときの外力の仕事は、次のように書くことができます。 したがって、現在の強さの定義によると、。 この操作を回路の内部および外部部品を行う際に、その抵抗、及び熱の一定量を割り当てられます。 ジュール・レンツの法則によれば、 。 エネルギーの保存の法則によると、。 したがって、。 回路部の抵抗に対する電流強度の積は、このセクションではしばしば電圧降下と呼ばれます。 したがって、EMFは、閉回路の内側および外側セクションの電圧降下の合計に等しい。 通常、この式は次のように書かれています。 。 この依存関係は、Georg Omによって実験的に得られたもので、 完璧な鎖のオームの法則 全回路の電流は電流源のemfに正比例し、回路のインピーダンスに反比例します。 開回路の場合、EMFはソース端子の電圧に等しいため、電圧計で測定することができます。
A =qU; A = IU_flt = I_R_limit =
- パラレル接続。
- 追跡されたとき。 結びつき
- ジュール・レンツの法則
電流の電力は、この時間間隔に対する時間t tにおける電流の動作の比に等しい。
- チェーンセクションのオームの法則
- シリアル接続用。
- パラレル接続用。
起電力
1つだけ 電場 荷電粒子(クーロン場)は回路内で一定の電流を維持することができない。
静電起源の力(すなわち、クーロン力)を除いて、荷電粒子に作用するいかなる力も、外力と呼ばれる。
電流源の内部では、電荷はクーロン力(正に帯電した電極から負の電荷への電子)に対する外力の作用下で移動する。
閉ループ内のEMFは、外形に沿って電荷を電荷に移動させるときの外力の仕事の比です:ℰ= [W]
完璧な鎖のオームの法則
R - 回路の外部抵抗
r-回路の内部抵抗(電流源抵抗)
R 0 = R + r; ℰ= =\u003e Ast =ℰq
=>
; Ast =ℰIlt
; A = Q
│Ilt= I 2│R│t+│I^ r│t; ℰ
=
;
ℰ = 、I =ρ/ R + r
回路を横切るとき、それらがソースの負極から正のものに渡る場合、EMFは\u003e 0である。ソース内の外力は積極的な働きをする。
ℰ=ℰ1 +ℰ2 +ℰ3 = |ℰ1 | - |ℰ2 | + |ℰ3 |
ℰ\u003e 0の場合、I\u003e 0、すなわち、 電流の方向は回路バイパスの方向と一致する。 Forの場合< 0, направление тока противоположно направлению обхода контура. Полное сопротивление цепи R п равно сумме всех сопротивлений:
R n = R + r 1 + r 2 + r 3
電流の相互作用。 磁気フィールド。
導体と電流との相互作用、すなわち、 移動電荷間の相互作用は、 磁気.
電流が流れる導体が互いに作用する力は、 磁力.
電流を取り囲む空間には、磁場と呼ばれる磁場が現れる。
磁界は、移動する荷電粒子間の相互作用が実現する特殊な形態の物質である。
主な特長:
a)電流(移動電荷)によって磁場が発生し、
b)磁場は、 電流 (移動料金)
電場のように、磁場は私たちとは別に、私たちの知識から現実的に存在します。
これらの導体上の磁場の側に作用する合力は0になる。
磁場は、電流だけでなく、永久磁石によっても生成される。
磁気誘導の線
磁界の電力特性は、 ベクトル 磁気 誘導.
磁気誘導ベクトル
磁気誘導ベクトル方向の向きのために北から南S極から取り出されるN磁性針が自由に磁場に整列させます。 この方向は、電流を有する閉ループに対する正の法線の方向と一致する。
正の法線です。
右手の法則:親指の並進運動の方向は、導体内の電流の方向と一致する場合、親指ノブの回転の方向は、磁気誘導ベクトルの方向と一致します。
磁気誘導線 接線とベクターに方向付けられた線 フィールド内の任意の点で
磁気誘導線の重要な特徴は、それらが始まりも終わりもないことである。 彼らはいつも閉じている。
アンプのパワー。
アンペアの強さは、電流が流れる導体上の磁場の側に作用する磁力である。
磁気誘導が導体に対して垂直であるとき、力はその最大値に達する。
、if I。
; F m = I Ip lBは最大の力
F = B | I | lsin - アンペール法
すなわち、磁気誘導のベクトルの導体成分に直交するように配置左手は掌の一部であった、4本の拡張指が現在の方向に向けられた場合には、屈曲90 0親指は、導体の一部に作用する力の方向を示すことになります。
1Aの電流で1メートルの導体長の部分に磁束密度H = 1 / Aの1つのN.一個の単位に等しい電界強度の最大値から作用する前記磁気誘導の単位は、均一磁場の磁束密度を取ることができます m。
ロレンツェの力
磁界の側方から移動する荷電粒子に作用する力は、ローレンツ力と呼ばれる。
、どこで
Fは強度係数であり、
Nは荷電粒子の数である
、どこで
- 順序付けられた動きの速度
qは料金です
S - エリア
nは濃度
- 検討中の容積中の荷電粒子の数
;
;
;
したがって、Fl max sinα= 1; F n = | q |
左手の場合はそんなに整理されています。 電荷の速度に垂直磁気誘導の成分は、手のひらに含まれる四本の指は、次いで、ローレンツ力の方向を示すことになる90親指で折り曲げ、(負の動きに対して)正電荷の移動によって指示されました。
ローレンツ力は粒子の速度に垂直であるため、作業を実行しません。 ローレンツ力は、粒子の運動エネルギー、ひいてはその速度のモジュラスを変化させない。 ローレンツ力の作用下では、粒子の速度の方向のみが変化する。
;
;
粒子の比電荷
物質の磁気特性
態度
媒体の磁気特性を特徴づける、 媒体の透磁率.
は媒質の透磁率である。
身体の磁気特性は、内部に流れる電流によって説明することができる。
任意の物体の磁気SV-VAは、その内部の閉じた電流によって決定される。
磁気相互作用は、電流の相互作用である。
強磁性体(鉄、コバルト、ニッケル、希土類元素および多くの合金)は、高い透磁率を有する物体である。
キュリー温度 与えられた強磁性体に対してある温度よりもある温度より高いか、その強磁性が消滅する。